二元面3(Binary 3)
二元光学面3和二元光学面2非常类似，两者主要的区别在于，二元光学面3支持两个同心径向区域，每个区域有独立半径，圆锥曲线和多项式非球面变形以及衍射相位数据。该表面被两个径向坐标A1和A2分成两个区域。内部径向区域从表面的中心延伸到径向坐标A1。外部径向区域从A1向外延伸。径向坐标A2用于对外部区域的相位系数进行归一化处理，即使该表面可能延伸超过坐标A2。除非可选的"break"参数设定为1，否则外部区域从内部区域偏移，以使表面矢高在区域边界上连续。 OpticStudio 要求0 < A1 < A2。
内部区域的表面矢高由以下表达式给出：
其中N是用户可以设置的非球面项的数量，如下所述。内区曲率c1的值是镜头数据编辑器中指定的曲率半径的倒数。内区圆锥常数也在镜头数据编辑器的普通圆锥列中设置。使用不同系数和偏移值的类似表达式来定义外区表面矢高：
其中，zo的取值是为了使表面在径向坐标A1处，或者zo = z1 (A1) - z2 (A1)（在计算z2时，zo的值临时设为0）的内外区域之间的边界连续。外区曲率半径（c2值由此计算）和外区圆锥曲线在参数数据中设置如下所示。对于外部是平面的区域，半径设置为0。
内部和外部区域都具有衍射相位剖面，具有独立的系数。内区的相位由以下公式给出：
其中N是系列中多项式系数的数量，β1i 是ρ1的2i次幂的系数，即归一化径向孔径坐标，M1为衍射阶。一个类似的表达式描述了外部区域的相位：
相位偏移的作用与矢高偏移相似，定义如下
（在计算Ω2时，ẟo的值临时设置为0）。
注意，归一化半径A2仅用于定义径向孔径，以归一化外部区域的相位系数。表面的外部区域以及相关的相位剖面可能会超出该值。
当区域边界交叉时，这个表面双重区域的性质会使得表面的相位的计算变得复杂。相位偏移值ẟo说明相位在区域边界上是连续的。这对于设计和目标分析很有必要，因为数百个光波的相位跳跃使得对现象的解释和分析变得困难。但是，这个相位偏移是人为设计的，在实际设计中必须考虑。为了获得最佳的成像性能，外部区域与内部区域应该同相。当内部和外部区域在边界处的相位差为波长的整数倍时，或者更大时，如果ẟo = J2π，其中J 是任意整数，则满足此条件。只要边界两侧的相位斜率略有不同，A1的微小变化通常就能满足这一条件。为了简化边界条件，OpticStudio计算出sin ẟo并在参数7中设置为该值。然后使用边界优化函数的操作数PMVA将该值设为0，请注意，该值是根据相位数据计算得出的，不应由用户定义或设置为变量。
内部和外部区域之间的矢高差异可以通过两种方式来解释。如果"Break?"参数设置为0，则外侧的曲面沿局部z轴移动，使曲面在区域边界处连续。如果"Break?"设置为1，则外矢高由没有偏移的矢高方程定义，通常会导致矢高不连续。这种不连续性将导致OpticStudio无法减去OPD计算的大的不连续性。
二元光学面3的参数定义
| 参数# | 定义 |
| 1 | R2 |
| 2 | k2 |
| 3 | A1 |
| 4 | A2 |
| 5 | M1 |
| 6 | M2 |
| 7 | sin ẟo |
| 8 | Break? |
| 13 | 最大项数N（最高至60个） |
| 14、15、16、17 | 当N >= 1时，系数α11、β11、α21、以及β21。 |
| 18、19、20、21 | 当N >= 1时，系数α12、β12、α22、以及β22。 |
| 22、23、24、25等 | 如上模式以此类推，4个系数为一组推广到N组。 |
二元光学面系数符号规则(Binary Optic Coefficients Sign Conventions)
请参阅"二元光学面1(Binary Optic 1)"中对符号规则的讨论。
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